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Elektrische Kraft im homogenen elektrischen Feld - Formelumstellung
a) Im Zwischenraum zweier gleichgroßer paralleler Platten mit dem Flächeninhalt von je \(1{,}0\,\rm{dm}^2\),…
Zur Aufgabea) Im Zwischenraum zweier gleichgroßer paralleler Platten mit dem Flächeninhalt von je \(1{,}0\,\rm{dm}^2\),…
Zur AufgabeElektrisches Feld (Abitur BY 2021 Ph 11-2 A3)
Joachim Herz Stiftung Abb. 1 Darstellung des Aufbaus Zwei gleich geladene, symmetrisch angeordnete Metallplatten, die einen Winkel von…
Zur AufgabeJoachim Herz Stiftung Abb. 1 Darstellung des Aufbaus Zwei gleich geladene, symmetrisch angeordnete Metallplatten, die einen Winkel von…
Zur Aufgabeswiffyobject_6518=…
Zur AufgabeMILLIKAN-Versuch (Steige-Fall-Methode)
Legt man an zwei Kondensatorplatten, deren Abstand \(1{,}00\,\rm{cm}\) ist, eine Spannung von \(31{,}5\,\rm{V}\) an, so zwingt man dadurch ein…
Zur AufgabeLegt man an zwei Kondensatorplatten, deren Abstand \(1{,}00\,\rm{cm}\) ist, eine Spannung von \(31{,}5\,\rm{V}\) an, so zwingt man dadurch ein…
Zur AufgabeEine Variante des MILLIKAN-Versuchs
Ein Öltropfen der Dichte \(0{,}92 \cdot 10^3\,\frac{\rm{kg}}{\rm{m}^3}\) fällt unter dem Einfluss der Schwerkraft in Luft (Viskosität \(1{,}83 \cdot…
Zur AufgabeEin Öltropfen der Dichte \(0{,}92 \cdot 10^3\,\frac{\rm{kg}}{\rm{m}^3}\) fällt unter dem Einfluss der Schwerkraft in Luft (Viskosität \(1{,}83 \cdot…
Zur AufgabeAussagen zur Reihenschaltung beurteilen
a) Joachim Herz Stiftung Abb. 1 Schaltung vorher…
Zur Aufgabea) Joachim Herz Stiftung Abb. 1 Schaltung vorher…
Zur AufgabeQuiz zur Formel für die magnetische Flussdichte im Innenraum von luftgefüllten Zylinderspulen
Quiz zur Formel für die magnetische Flussdichte in der Umgebung von geraden Leitern
Quiz zur Formel für die magnetische Flussdichte in der Mittelebene von HELMHOLTZ-Spulen
Elektromagnetischer Schwingkreis stark gedämpft - aperiodischer Grenzfall (Theorie)
- Im Fall \({\omega_0}^2 = \delta^2\) ist die Schwingung stark gedämpft. Wir sprechen dann vom sogenannten aperiodische Grenzfall.
- Die Differentialgleichung \((*)\) für die Ladung \(Q(t)\) auf der oberen Platte des Kondensators wird dann gelöst durch die Funktion \(Q(t) = \hat{Q} \cdot \left( {1 + \delta \cdot t} \right) \cdot {e^{ - \delta \cdot t}}\) mit \(\hat{Q}=Q_0\) und \(\delta = \frac{R}{2 \cdot L}\)
- Im Fall \({\omega_0}^2 = \delta^2\) ist die Schwingung stark gedämpft. Wir sprechen dann vom sogenannten aperiodische Grenzfall.
- Die Differentialgleichung \((*)\) für die Ladung \(Q(t)\) auf der oberen Platte des Kondensators wird dann gelöst durch die Funktion \(Q(t) = \hat{Q} \cdot \left( {1 + \delta \cdot t} \right) \cdot {e^{ - \delta \cdot t}}\) mit \(\hat{Q}=Q_0\) und \(\delta = \frac{R}{2 \cdot L}\)
Elektromagnetischer Schwingkreis stark gedämpft - Kriechfall (Theorie)
- Im Fall \({\omega_0}^2 < \delta^2\) ist die Schwingung stark gedämpft. Wir sprechen dann vom sogenannten Kriechfall.
- Die Differentialgleichung \((*)\) für die Ladung \(Q(t)\) auf der oberen Platte des Kondensators wird dann gelöst durch die Funktion \(Q(t) = \hat{Q} \cdot \frac{1}{{2 \cdot \lambda }}\left( {\left( {\lambda + \delta } \right) \cdot {e^{\lambda \cdot t}} + \left( {\lambda - \delta } \right) \cdot {e^{ - \lambda \cdot t}}} \right) \cdot {e^{ - \delta \cdot t}}\) mit \(\hat{Q}=Q_0\), \(\lambda = \sqrt {{\delta ^2} - {\omega_0}^2}\), \(\omega_0=\sqrt{\frac{1}{L \cdot C}}\) und \(\delta = \frac{R}{2 \cdot L}\)
- Im Fall \({\omega_0}^2 < \delta^2\) ist die Schwingung stark gedämpft. Wir sprechen dann vom sogenannten Kriechfall.
- Die Differentialgleichung \((*)\) für die Ladung \(Q(t)\) auf der oberen Platte des Kondensators wird dann gelöst durch die Funktion \(Q(t) = \hat{Q} \cdot \frac{1}{{2 \cdot \lambda }}\left( {\left( {\lambda + \delta } \right) \cdot {e^{\lambda \cdot t}} + \left( {\lambda - \delta } \right) \cdot {e^{ - \lambda \cdot t}}} \right) \cdot {e^{ - \delta \cdot t}}\) mit \(\hat{Q}=Q_0\), \(\lambda = \sqrt {{\delta ^2} - {\omega_0}^2}\), \(\omega_0=\sqrt{\frac{1}{L \cdot C}}\) und \(\delta = \frac{R}{2 \cdot L}\)