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Versuche

Induktion durch Änderung der magnetischen Flussdichte (Simulation)

Das Ziel der Simulation

  • Die Simulation ermöglicht die Untersuchung der Abhängigkeit der Induktionsspannung von der Änderung der magnetischen Flussdichte.

Im ersten Grundversuch zur elektromagnetischen Induktion (vgl. Link am Ende dieses Artikels) konntest du folgendes erkennen:

  • Wenn sich der Betrag \(B\) der Flussdichte eines magnetischen Feldes, das durch eine Leiterschleife "hindurchfließt" ändert, dann kann man an einem Spannungsmesser in der Leiterschleife eine Induktionsspannung \(U_{\rm{i}}\) beobachten. Der Betrag der Induktionsspannung ist dabei davon abhängig, wie schnell sich die magnetische Flussdichte verändert.

Mit der Simulation in Abb. 1 kannst du quantitativ untersuchen, wie die Induktionsspannung \(U_{\rm{i}}\) von der Änderung der magnetischen Flussdichte \(B\) abhängt, wenn der Flächeninhalt \(A\) und die Winkelweite \(\varphi\) konstant bleiben (vgl. den zweiten und den dritten Grundversuch). Du kannst aber auch untersuchen, welchen Einfluss dann der Flächeninhalt \(A\) und die Winkelweite \(\varphi\) auf den Betrag der Induktionsspannung haben.

Aufbau und Durchführung

In der Simulation siehst du eine rechteckige Leiterschleife im Schrägbild, in der Vorderansicht und in der Draufsicht. In dem abgegrenzten Bereich um die Leiterschleife kann während der Simulation ein homogenes magnetisches Feld erzeugt werden. Die Richtung und die Stärke des Feldes werden durch den Flussdichtevektor \(\vec B\) und eine grüne Färbung dargestellt.

Wie bekommen wir jetzt eine eindeutig messbare Änderung der magnetische Flussdichte realisiert? Wir vergrößern - ausgehend von \(B=0\) - in der Zeitspanne \(\Delta t\) die Flussdichte \(B\) linear um den Wert \(\Delta B\). Dann ist die Änderungsrate (Änderungsgeschwindigkeit) der Flussdichte konstant und hat den Wert \(\frac{\Delta B}{\Delta t}\). Mit dem ersten Schieberegler kannst du den Wert von \(\frac{\Delta B}{\Delta t}\) einstellen.

Mit den nächsten beiden Schiebereglern kannst du den Flächeninhalt \(A\) der Leiterschleife und die Weite \(\varphi\) des Winkels zwischen magnetischem Feld und Leiterschleife in bestimmten Grenzen verändern.

Wenn du die Simulation mit dem Startknopf am unteren Rand startest, kannst du anhand einer immer satteren grünen Färbung beobachten, wie die Flussdichte um die Leiterschleife herum immer größer wird. Gleichzeitig kannst du an einem Spannungsmesser die Induktionsspannung \(U_{\rm{i}}\) beobachten.

Unterhalb der Leiterschleife wird dir die Zeit \(t\), die momentane Flussdichte \(B\) und die momentane Induktionsspannung \(U_{\rm{i}}\) angezeigt.

Mit der Checkbox "Diagramme" kannst du dir den zeitlichen Verlauf von \(B\) und \(U_{\rm{i}}\) in zwei Diagrammen anzeigen lassen.

ΔB / Δt
ΔB
ΔBt
A
φ
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Abb. 1 Prinzipieller Aufbau, Durchführung und Beobachtungen des Versuchs zur Untersuchung der Abhängigkeit der Induktionsspannung von der Änderung der magnetischen Flussdichte
Beobachtung
Aufgabe

Vervollständige mit Hilfe der Simulation die folgenden Aussagen über die Induktionsspannung \(U_{\rm{i}}\).

Wenn die magnetische Flussdichte \(B\) linear ansteigt, dann ...

Wenn die magnetische Flussdichte \(B\) konstant ist, dann ...

Lösung

Wenn die magnetische Flussdichte \(B\) linear ansteigt, dann ist die Induktionsspannung \(U_{\rm{i}}\) konstant.

Wenn die magnetische Flussdichte \(B\) konstant ist, dann ist der Wert der Induktionsspannung \(U_{\rm{i}}\) Null.

1. Teilversuch: Untersuchung der Abhängigkeit von \(U_{\rm{i}}\) von der Änderungsrate \(\frac{\Delta B}{\Delta t}\) bei konstantem \(A\) und konstantem \(\varphi\)

Im ersten Teilversuch halten wir den Flächeninhalt \(A\) und die Winkelweite \(\varphi\) konstant, verändern die Änderungsrate \(\frac{\Delta B}{\Delta t}\) der magnetischen Flussdichte und beobachten die Induktionsspannung \(U_{\rm{i}}\).

Beobachtung
Aufgabe

Halte den Flächeninhalt auf dem Wert \(A=1{,}0\,\rm{m}^2\) und die Winkelweite auf dem Wert \(\varphi = 0\) konstant.

Stelle die Durchführung auf "nur Anstieg".

Vervollständige mit Hilfe der Simulation die folgende Wertetabelle.

Tab. 1a Wertetabelle ohne Messwerte

\(\frac{\Delta B}{\Delta t}\;{\rm{in}}\;{\frac{\rm{T}}{\rm{s}}}\) \(0{,}00\) \(0{,}10\) \(0{,}20\) \(0{,}30\) \(0{,}40\) \(0{,}50\)
\(U_{\rm{i}} \;{\rm{in}}\;{\rm{V}}\) \(\) \(\) \(\) \(\) \(\) \(\)

Lösung

Mögliche Lösung:

Tab. 1b Wertetabelle mit Messwerten

\(\frac{\Delta B}{\Delta t}\;{\rm{in}}\;{\frac{\rm{T}}{\rm{s}}}\) \(0{,}00\) \(0{,}10\) \(0{,}20\) \(0{,}30\) \(0{,}40\) \(0{,}50\)
\(U_{\rm{i}}\;{\rm{in}}\;{\rm{V}}\) \(0{,}00\) \(-0{,}10\) \(-0{,}20\) \(-0{,}30\) \(-0{,}40\) \(-0{,}50\)
Auswertung
Aufgabe

Stelle die Messwerte in einem \(\frac{\Delta B}{\Delta t}\)-\(U_{\rm{i}}\)-Diagramm dar.

Werte das Diagramm aus.

Lösung

Joachim Herz Stiftung
Abb. 2 \(\frac{\Delta B}{\Delta t}\)-\(U_{\rm{i}}\)-Diagramm mit Ausgleichsgerade

Das Diagramm in Abb. 2 zeigt, dass bei konstantem Flächeninhalt \(A\) und konstanter Winkelweite \(\varphi\) die Induktionsspannung \(U_{\rm{i}}\) proportional zur Änderungsrate \(\frac{\Delta B}{\Delta t}\) der magnetischen Flussdichte ist:\[U_{\rm{i}} \sim \frac{{\Delta B}}{{\Delta t}}\]Die Funktionsgleichung der Ausgleichsgerade lautet hier\[U_{\rm{i}} = -1{,}0\,\frac{{{\rm{V}\,\rm{s}}}}{{\rm{T}}} \cdot \frac{{\Delta B}}{{\Delta t}}\]und mit der Einheitenumrechnung\[\frac{{{\rm{V}}\,{\rm{s}}}}{{\rm{T}}} = \frac{{{\rm{V}}\,{\rm{s}}}}{{\frac{{{\rm{V}}\,{\rm{s}}}}{{{{\rm{m}}^2}}}}} = {{\rm{m}}^2}\]\[U_{\rm{i}}  = {-1{,}0\,\rm{m}^2} \cdot \frac{{\Delta B}}{{\Delta t}}\]

2. Teilversuch: Untersuchung der Abhängigkeit von \(U_{\rm{i}}\) vom Flächeninhalt \(A\) bei konstantem \(\frac{\Delta B}{\Delta t}\) und konstantem \(\varphi\)

Im zweiten Teilversuch halten wir die Änderungsrate \(\frac{\Delta B}{\Delta t}\) der magnetischen Flussdichte und die Winkelweite \(\varphi\) konstant, verändern den Flächeninhalt \(A\) der Leiterschleife und beobachten die Induktionsspannung \(U_{\rm{i}}\).

Beobachtung
Aufgabe

Halte die Änderungsrate auf dem Wert \(\frac{\Delta B}{\Delta t}=0{,}20\,\frac{\rm{T}}{\rm{s}}\) und die Winkelweite auf dem Wert \(\varphi = 0\) konstant.

Stelle die Durchführung auf "nur Anstieg".

Vervollständige mit Hilfe der Simulation die folgende Wertetabelle.

Tab. 2a Wertetabelle ohne Messwerte

\(A\;{\rm{in}}\;{\rm{m}^2}\) \(0{,}0\) \(0{,}2\) \(0{,}4\) \(0{,}6\) \(0{,}8\) \(1{,}0\)
\(U_{\rm{i}}\;{\rm{in}}\;{\rm{V}}\) \(\) \(\) \(\) \(\) \(\) \(\)

Lösung

Mögliche Lösung:

Tab. 2b Wertetabelle mit Messwerten

\(A\;{\rm{in}}\;{\rm{m}^2}\) \(0{,}0\) \(0{,}2\) \(0{,}4\) \(0{,}6\) \(0{,}8\) \(1{,}0\)
\(U_{\rm{i}}\;{\rm{in}}\;{\rm{V}}\) \(0{,}00\) \(-0{,}04\) \(-0{,}08\) \(-0{,}12\) \(-0{,}16\) \(-0{,}20\)
Auswertung
Aufgabe

Stelle die Messwerte in einem \(A\)-\(U_{\rm{i}}\)-Diagramm dar.

Werte das Diagramm aus.

Lösung

Joachim Herz Stiftung
Abb. 3 \(A\)-\(U_{\rm{i}}\)-Diagramm mit Ausgleichsgerade

Das Diagramm in Abb. 3 zeigt, dass bei konstanter Änderungsrate \(\frac{\Delta B}{\Delta t}\) der magnetischen Flussdichte und konstanter Winkelweite \(\varphi\) die Induktionsspannung \(U_{\rm{i}}\) proportional zum Flächeninhalt \(A\) ist:\[U_{\rm{i}} \sim A\]Die Funktionsgleichung der Ausgleichsgerade lautet hier\[U_{\rm{i}} = -0{,}20\,\frac{{\rm{V}}}{{{{\rm{m}}^2}}} \cdot A\]und mit der Einheitenumrechnung\[\frac{{\rm{V}}}{{{{\rm{m}}^2}}} = \frac{{{\rm{V}}\,{\rm{s}}}}{{{{\rm{m}}^2}\,{\rm{s}}}} = \frac{\rm{T}}{\rm{s}}\]\[U_{\rm{i}}= {-0{,}20\,\frac{\rm{T}}{\rm{s}}} \cdot A\]

Zusammenfassung der Ergebnisse der ersten beiden Teilversuche

  • Aus dem ersten Teilversuch ergibt sich \(U_{\rm{i}} \sim \frac{{\Delta B}}{{\Delta t}}\) bei konstantem \(A\) und konstantem \(\varphi\).
  • Aus dem zweiten Teilversuch ergibt sich \(U_{\rm{i}} \sim A\) bei konstantem \(\frac{{\Delta B}}{{\Delta t}}\) und konstantem \(\varphi\).

Zusammengefasst ergibt sich\[U_{\rm{i}} \sim \frac{{\Delta B}}{{\Delta t}} \cdot A\;{\rm{oder}}\;U_{\rm{i}}= k \cdot \frac{{\Delta B}}{{\Delta t}} \cdot A\]

Auswertung
Aufgabe

Bestimme aus den bisherigen Messwerten den Wert des Proportionalitätsfaktors \(k\).

Lösung

Aus dem bisherigen Ergebnis schließen wir, wie wir den Faktor \(k\) bestimmen können:\[U_{\rm{i}} = k \cdot \frac{{\Delta B}}{{\Delta t}} \cdot A \Leftrightarrow k = \frac{{U_{\rm{i}}}}{{\frac{{\Delta B}}{{\Delta t}} \cdot A}}\]

Tab. 3 Wertetabelle mit Messwerten

\(A\;{\rm{in}}\;{\rm{m}}^2\) \(1{,}0\) \(1{,}0\) \(1{,}0\) \(1{,}0\) \(1{,}0\) \(0{,}2\) \(0{,}4\) \(0{,}6\) \(0{,}8\) \(1{,}0\)
\(\frac{\Delta B}{\Delta t}\;{\rm{in}}\;{\frac{\rm{T}}{\rm{s}}}\) \(0{,}10\) \(0{,}20\) \(0{,}30\) \(0{,}40\) \(0{,}50\) \(0{,}20\) \(0{,}20\) \(0{,}20\) \(0{,}20\) \(0{,}20\)
\(U_{\rm{i}}\;{\rm{in}}\;{\rm{V}}\) \(-0{,}10\) \(-0{,}20\) \(-0{,}30\) \(-0{,}40\) \(-0{,}50\) \(-0{,}04\) \(-0{,}08\) \(-0{,}12\) \(-0{,}16\) \(-0{,}20\)
\(\frac{U_{\rm{i}}}{{\frac{{\Delta B}}{{\Delta t}} \cdot A}}\;{\rm{in}}\;\frac{\rm{V}\,\rm{s}}{\rm{T}\,\rm{m}^2}\) \(-1{,}00\) \(-1{,}00\) \(-1{,}00\) \(-1{,}00\) \(-1{,}00\) \(-1{,}00\) \(-1{,}00\) \(-1{,}00\) \(-1{,}00\) \(-1{,}00\)

Es ergibt sich also \(k=-1{,}0\,\frac{\rm{V}\,\rm{s}}{\rm{T}\,\rm{m}^2}\) und mit der Einheitenumrechnung\[\frac{{{\rm{V}}\,{\rm{s}}}}{{{\rm{T}}\,{{\rm{m}}^2}}} = \frac{{{\rm{V}}\,{\rm{s}}}}{{\frac{{{\rm{V}}\,{\rm{s}}}}{{{{\rm{m}}^2}}}\,{{\rm{m}}^2}}} = 1\] dann \(k=-1{,}0\).

Die Untersuchung der Abhängigkeit der Induktionsspannung von der Winkelweite \(\varphi\) überlassen wir den sehr interessierten Schülerinnen und Schülern und stellen diese an das Ende dieses Artikels. Die Aufnahme und Auswertung der entsprechenden Messwerte ergibt \(U_{\rm{i}} \sim \cos\left( \varphi\right)\) bei konstantem \(\frac{{\Delta B}}{{\Delta t}}\) und konstantem \(A\). Damit erhalten wir folgendes Versuchsergebnis:

Ergebnis

Befindet sich eine Leiterschleife mit dem Flächeninhalt \(A\) unter einem Winkel der Weite \(\varphi\) in einem homogenen magnetischen Feld, und ändert sich die magnetische Flussdichte mit der Änderungsrate \(\frac{{\Delta B}}{{\Delta t}}\), dann berechnet sich die Induktionsspannung \(U_{\rm{i}}\) durch\[U_{\rm{i}}= -\frac{{\Delta B}}{{\Delta t}} \cdot A \cdot \cos\left(\varphi\right)\]

3. Teilversuch (nur für sehr interessierte Schülerinnen und Schüler): Untersuchung der Abhängigkeit von \(U_{\rm{i}}\) von der Winkelweite \(\varphi\) bei konstantem \(\frac{\Delta B}{\Delta t}\) und konstantem \(A\)

Im dritten Teilversuch halten wir die Änderungsrate \(\frac{\Delta B}{\Delta t}\) der magnetischen Flussdichte und den Flächeninhalt \(A\) der Leiterschleife konstant, verändern die Winkelweite \(\varphi\) und beobachten die Induktionsspannung \(U_{\rm{i}}\).

Beobachtung
Aufgabe

Halte die Änderungsrate auf dem Wert \(\frac{\Delta B}{\Delta t}=0{,}20\,\frac{\rm{T}}{\rm{s}}\) und den Flächeninhalt auf dem Wert \(A=1{,}0\,\rm{m}^2\) konstant.

Stelle die Durchführung auf "nur Anstieg".

Vervollständige mit Hilfe der Simulation die folgende Wertetabelle.

Tab. 4a Wertetabelle ohne Messwerte

\(\varphi\) \(0{,}0\) \(0{,}26\) \(0{,}52\) \(0{,}79\) \(1{,}05\) \(1{,}31\) \(1{,}57\)
\(U_{\rm{i}}\;{\rm{in}}\;{\rm{V}}\)              

Lösung

Mögliche Lösung:

Tab. 4b Wertetabelle mit Messwerten

\(\varphi\) \(0{,}0\) \(0{,}26\) \(0{,}52\) \(0{,}79\) \(1{,}05\) \(1{,}31\) \(1{,}57\)
\(U_{\rm{i}}\;{\rm{in}}\;{\rm{V}}\) \(-0{,}20\) \(-0{,}19\) \(-0{,}17\) \(-0{,}14\) \(-0{,}10\) \(-0{,}05\) \(0{,}00\)
Auswertung
Aufgabe

Stelle die Messwerte in einem \(\varphi\)-\(U_{\rm{i}}\)-Diagramm dar.

Werte das Diagramm aus.

Lösung

Joachim Herz Stiftung
Abb. 4 \(\varphi\)-\(U_{\rm{i}}\)-Diagramm mit Ausgleichskurve

Das Diagramm in Abb. 4 zeigt, dass bei konstanter Änderungsrate \(\frac{\Delta B}{\Delta t}\) und konstantem Flächeninhalt \(A\) die Induktionsspannung \(U_{\rm{i}}\) proportional zum Kosinus der Winkelweite \(\varphi\) ist:\[U_{\rm{i}} \sim \cos\left(\varphi\right)\]Die Funktionsgleichung der Ausgleichskurve lautet hier\[U_{\rm{i}} = -0{,}20\,\rm{V} \cdot \cos\left(\varphi\right)\]